На рис. 20.13, а переменные потоки Ф] и Ф2, создаваемые пере менными токами Ц и 12, пронизывают алюминиевый диск 2. Сле ды полюсов этих потоков располагаются вдоль хорды диска. Кро ме алюминиевого диска индукционный измерительный механизм включает в себя электромагниты 1 и 4, ось 3 вращения диска и ее опоры 5. К обмотке электромагнита I присоединен добавочный резистор R, а к обмотке электромагнита 4 — добавочная катушка индуктивности L. На рис. 20.13, б показана схема токов и магнитных потоков Ф, и Ф2 в диске; /Д1 и 1л2— токи в диске, создаваемые потоками Фі и Ф2; Мвр — момент вращения. Среднее за период значение силы Ғ взаимодействия переменных потоков и тока можно выразить формулой Ғср = Ф/cosy, (20.9) где у — сдвиг по фазе между потоком Ф и током I. На (рис. 20.13, в) приведена векторная диаграмма потоков Ф] и Ф2 и токов, индуктированных этими потоками в диске. Поток Ф]; создаваемый током индуктирует в диске электродви жущие силы Ед1, которые создают в диске токи /д1, совпадающие по фазе с Ед1. Поток Ф2, создаваемый током 12, обязательно должен быть сдвинут по фазе относительно потока Фг Предположим, что он отстает от Фг на угол щ в связи с тем, что в цепь тока Ц включено активное сопротивление R, а в цепь тока 12 — индуктивность L (см. рис. 20.13, а). Поток Ф2 индуктирует в диске электродвижущие силы Ел2, созда ющие в нем токи /д2. Два потока и две системы токов в диске должны были бы создать четыре силы F, однако взаимодействие потока Ф; с токами /д1, так же как и взаимодействие потока Ф2 с токами /д2, согласно формуле (20.9) не создает силы, поскольку сдвиг по фазе между ними равен 90 0 и cosy = 0. Следовательно, остаются две силы, создающие вращающий мо мент: = Ф&сочі; м,рі = MAbcosyi: ^ср2 = fAlC0SY2: M.p2 = MVpicosb- m л . n Так как yx = — + у и cosyj = -smy, a y2 = —- у и cosy2 = simg, to M.P1 = -fcAippsw; M«p2 = ЬаФаЛцЗІПЧІ. 326
RkJQdWJsaXNoZXIy MTExODQxMg==