- использовать спектральные участки, в которых влияние излучения, поглощения и рассеивания промежуточной среды минимально; - повысить точность измерения температуры по излучению за счёт роста объёма информации об излучательных свойствах исследуемого объекта. Методы широкополосной пирометрии (квазимонохромати- ческие) базируются на соотношении 'Ч Ц2, Т) = к J Т)Е(л, T)dX,, (3.29) я, где U(a, Т) - выходной сигнал приёмника излучения; к - коэффициент передачи; ^(2, Т) - аппаратная функция; Е(л, Т) - спектральная энергетическая яркость; Д и Л2 - длины волн. Одноканальные пирометры имеют высокую инструментальную погрешность, причём её значение уменьшается с увеличением рабочей длины волны и ростом температуры от 500 до 1.500 К. Для двухканальных пирометров инструментальная погрешность приближается к нулю лишь при измерении температуры взаимно корреляционным методом, что происходит в результате уменьшения эквивалентной длины волны. На всём спектральном диапазоне 300 - 1.500 К погрешность не превышает нескольких единиц градусов и стремится к нулю с ростом температуры и значений рабочих длин волн. Многоканальные пирометры также имеют малые значения погрешностей на отдельных температурных участках и стремительный рост погрешностей на других. Для измерения температур выше 3.000 °C методы пирометрии являются практически единственными, так как они бесконтактны. Следует отметить, что бесконтактные методы измерения обладают тем положительным свойством, что при их использовании не искажается температурное поле объекта измерения. В то же время для тех интервалов температур, где могут 193
RkJQdWJsaXNoZXIy MTExODQxMg==